带有黑色磷的积极可变光谱光电素

　　A ，光致发光（PL）峰值波长是转移温度的函数。我们表征了光致发光峰值波长在施用拉伸应变之前和之后的双轴压缩应变的函数（1.21％，Zigzag）。对五个厚度为20–22 nm的五个BP样品进行了每种测量。通过不同的转移温度（TTR = 20°C，50°C ，70°C，90°C和95°C），通过不同量通过不同量的样品进行了压缩。随着双轴压缩应变的增加（通过转移温度确定），由于拉伸应变而产生的光致发光峰值变化增加。这被理解为以下结果。在高双轴应变下，较大的摩擦诱导的电阻阻止了2D材料的滑动55 。因此，在较低的转移温度（即双轴压缩应变降低）下，BP在底物弯曲期间更有可能滑动，因此预期的单轴拉伸应变不会有效地递送到BP。这可能是因为在较低的双轴应变值（即较低的转移温度）下，摩擦诱导的电阻会降低BP的滑动。B，应变效应的激光功率依赖性。我们通过测量光致发光峰波长随激光功率的函数来表征激光诱导的对带隙移位的加热效应。由于激发点的大小相似或略小于BP的大小，因此这有助于防止激光激发周围的PETG的热膨胀（这种热膨胀可能会引起PETG62的BP的意外应变或BP的滑移）。不管BP的应变如何，高于1,500 W CM -2的激发能力始终导致光致发光的蓝光，这归因于Laser63的热加热。尽管在冷却至室温后，当激光强度更高时，光致发光峰位置在室温下恢复了（高于约20 kW cm -2），对BP有明显的损害，该损害没有返回其原始的光致发光峰位置。因此，我们将光致发光测量值的激光入射力保持在600 w cm -2以下，以使剥落样品的光致发光峰保持恒定。这种激光入射功率远小于功能最低的激光泵（大约20 kW cm -2），该值已知在BP中具有激光热效应，而在Polyimide或PDMS62,63上传递的MOS2。C，在不同的应变方向下，带隙移动相对于BP的晶体取向。随着拉伸应变的方向相对于BP的晶体取向发生了变化，应变诱导的带隙移位没有明显的差异。该观察结果与在聚对苯二甲酸酯（PET）底物的六层BP上进行的类似弯曲实验的先前结果一致。AC，扶手椅；ZZ，曲折。D ，在零应变，压缩应变和拉伸应变的1.21％的BP的激发波长下吸收。我们发现，在光致发光激发波长下，应变对BP的光吸收没有明显影响。即使BP带隙受到应变调节，因为我们的激发波长远非吸收边缘，但光致发光的增强不能归因于吸收率的增加。E ，使用压缩应变（0.6％）和拉伸菌株（1.2％）在BP中调整带隙调音的可逆性和可重复性。光致发光的峰值从20 nm bp移动，并在十个弯曲和放松的十个周期中恢复。在更高的菌株下，PETG会遭受塑性变形，没有返回其原始状态。

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